同相分量是传播延时的结果。来自于天线的波并不是在空间中的所有点同时瞬时形成，而是以光速来传播。在远离天线的距离上，这个延时就导致了同相的E场和H场成分产生。这样，E场和H场具有不同的分量，包含了场的能量储存（虚部）部分或辐射（实部）部分。虚部部分由天线的电容和电感来决定，并主要存在于近场中。实部部分由称为辐射电阻的东西来决定，它是由于传输延迟产生的，并存在于距离天线很远的远场中。接收天线（如那些在EMC测试中所使用的），可以被放置在距离源很近的位置，这时它们的近场效应的影响就大于远场辐射的影响。在这种情况下，接收和发射天线间就通过电容和互感进行耦合，这样接收天线就成了发射部分的负载。四、反射的重要性当人看向一面镜子时，会联想到电磁辐射的反射效应。为什么波会从金属表面反射回来呢？这些辐射的反射结果是什么呢？反射的基础是金属表面的场边界条件。

对于E场和H场的场边界条件如图6所示。在金属的内部，当受电场影响时，电荷会自由移动，当有时变磁场存在时会有电流产生。金属附近的电荷会引起金属表面电荷的迁移。E场的任何切向分量都会引起电荷的移动，直至 E 的切向分量为零。影响的结果是位于金属表面之下的等效镜像或虚电荷，如图7（c）所示。镜像不是真实的，而是对实际结果有等价效果的电荷的表征。时变磁场会在理想导体中感应一个电流。电流会抵抗磁场，以使没有法向分量可以穿透金属表面。这样如图7（c）所示的电流镜像就使得H的法向分量在金属表面消失。

图7 电场反射原理图

镜像效应非常重要，因为天线经常在导电表面附近，如地球、汽车或飞机的金属板，电路板地平面，产品的金属外壳，EMC测试时的参考接地板等。辐射到空间的场是来源于天线和镜像的场的总和。如果考察偶极子的E场，是很容易看到这种效应的。

图8（a）中显示一个平行于导体的偶极子和它的镜像。当偶极子垂直于地平面时，具有反向电荷的偶极子镜像存在于它的下面，如图8（b）所示。在这两个例子中，空间中一些点的场是来自于偶极子和它的镜像场的总和。当场从偶极子辐射到金属体上时，如图8（c）所示，反射就可以解释为从镜像传出的波。

图8 偶极子天线镜像原理

由此原理，如图9所示的单极天线也可以等效成偶极子天线，具有一半偶极子天线长度的单极天线由于地平面镜像的作用，使其具有偶极子天线的等效长度，即偶极子天线的长度为单极天线长度的2倍。

图9 单极天线和偶极子天线辐射模型

五、天线阻抗与频率的关系

天线阻抗是频率的函数。天线上电流和电荷的分布是随着频率而变化的。偶极子上的电流一般是一个由频率确定的关于天线位置的正弦函数。由于信号的波长依赖于频率，在某个频率上天线的长度等于一个波长的几分之几。偶极子上的电流对于不同的频率分别为1／2和1倍的波长，如图10（a）和图10（b）所示。对于1／2波长的情况（单极天线为1／4波长），激励源上的电流是最大的，因此在这个频率天线的输入阻抗是最小的，等于天线的电阻值（实际电阻＋辐射电阻）。在天线的长度为一个波长的情况，源的电流为零，因此，输入阻抗为无限大。阻抗与频率的关系图如图10（c）所示。？

图10 天线阻抗频率特性